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利用对角线排序法给出了计算机算法,并证明了路图满足Smarandachely点可区别全染色猜想:设G是简单图,则χst(G)≤tμ(G)+1,其中tμ为组合全度. 相似文献
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利用全实加关联(FCPC)方法计算了类锂V20+离子的激发态1s2nd(n≤9)的非相对论的电离能;将相对论效应和质量极化效应作为一级微扰,计算了它们对体系能量的修正;利用有效核电荷方法计算了电子的量子电动力学(QED)效应对电离势的贡献.为了得到高精度的理论结果,还考虑了离子实修正和高角动量分波对能量的贡献.在用FCPC方法得到的V20+离子的激发态能量的基础上,以单通道量子亏损理论(QDT)为依据,计算了Rydberg系列的量子数亏损;将得到的量子数亏损作为输入,又实现了对任意高激发态的能量的理论预言. 相似文献
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用mK2,3表示m个完全二部图K2,3的点不交的并,给出了mK2,3的点可区别全色数,证明了对任意的m≥4,[k-13]<3m≤[3k],有χvt(mK2,3)=k. 相似文献
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类锂Zn^27+离子的能量和量子数亏损 总被引:1,自引:0,他引:1
用全实加关联(FCPC)方法计算了类锂Zn^27+离子1s^2np态的非相对论能量和波函数.给出了类锂Zn^27+离子1s^2np组态(n≤9)的电离势、激发能和跃迁能.依据单通道量子亏损理论,确定了1s^2np Rydberg系列的量子数亏损.用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,可以实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言. 相似文献
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讨论了图K4,4∨Kt的点可区别正常边染色及其色数.利用正多边形的对称性构造染色以及组合分析的方法.确定了图K4,4∨Kt的点可区别正常边色数,得到了:当t是奇数且t≥3以及t是偶数且2≤t≤32时,χ′s(K4,4∨Kt)=t+8;当t是偶数且t≥34时,χ′s(K4,4∨Kt)=t+9. 相似文献
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利用全实加关联(FCPC)方法计算了类锂V20+离子的激发态1s2nd(n≤9)的非相对论的电离能;将相对论效应和质量极化效应作为一级微扰,计算了它们对体系能量的修正;利用有效核电荷方法计算了电子的量子电动力学(QED)效应对电离势的贡献.为了得到高精度的理论结果,还考虑了离子实修正和高角动量分波对能量的贡献.在用FCPC方法得到的V20+离子的激发态能量的基础上,以单通道量子亏损理论(QDT)为依据,计算了Rydberg系列的量子数亏损;将得到的量子数亏损作为输入,又实现了对任意高激发态的能量的理论预言. 相似文献
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设G=(V,E)是简单图,f是从VUE到{1,2,…,k}的一个映射,其中k是正整数.对任意x∈V,令C(x)={f(x)}U{f(y)| y∈V,y和x相邻}U{f(e)| e∈E,e和x相关联},称之为x在f下的色集合.若:(i)对任意u v∈E,f(u)≠f(v),有f(u)≠f(uv),f(v)≠f(uv);(ii)对任意uv,uw∈E,7v≠w,有f(uv)≠f(uw);(iii)对任意u,v∈V,u≠v,有C(u)≠C(v),则称f是图G的一个使用了k种颜色的点强可区别全染色,简记为k-VSDTC.称xvst(G)=min{k|G存在肛VSDTC}为G的点强可区别全色数.得到了完全二部图K4.n(n>4)的点强可区别全色数. 相似文献
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